Пдр таблица: Рассчитать дату родов | HiPP Organic

Определение срока беременности. Таблица сроков беременности

Существует несколько способов определения срока беременности и даты родов. Ни один из них не поможет со 100% уверенностью назвать точный день родов, но сориентирует врача и вас во времени, поможет в подготовке к рождению ребенка.

ПДР будут определять несколько раз разными методами на протяжении беременности. Рассмотрим самые популярные из них.

По началу последних месячных

В акушерстве срок беременности и ориентировочную дату родов рассчитывают по первому дню последней менструации. Чтобы определить ПДР этим методом, нужно помнить дату начала последних месячных до задержки. 

Для девушек, которые ведут календарь своего цикла, это не составит труда. Далее высчитать ПДР можно по простой формуле:

1. (Число начала последних критических дней) + 280 дней.
2. (Число первого дня критических дней) — 3 месяца + 7 дней.

Метод подходит девушкам с регулярным циклом, который составляет +/- 28 дней.

По первым движениям плода

Если у вас первая беременность, к дате первого шевеления плода прибавьте 20 недель. При последующих нужно плюсовать 22 недели.

Это вспомогательный метод, так как женщина, которая беременна впервые, не знает, каких ощущений ожидать от шевелений плода, поэтому может спутать их с газами в кишечнике, к примеру. 

По данным УЗИ

Часто акушеры-гинекологи определяют дату родов на основании результатов УЗИ. Определение сроков беременности и даты родов по УЗИ — наиболее точный метод. Определить дату рождения малыша можно одним из 2 методов:

1. По первому УЗИ на сроке 11-14 недель доктор определит точный срок беременности, останется отсчитать от срока период до родов.
2. На основании результатов 3-го УЗИ на сроке 32-34 недели. В этом случае гинеколог будет ориентироваться на состояние плаценты, расположение плода по отношению к малому тазу женщины, готовность шейки матки к раскрытию, зрелость плода и другие факторы, которые указывают на готовность женщины и ребенка к родам.

Вы можете определить ПДР по специальному календарю/таблице. 

По дате зачатия

Данный способ не подходит для женщин с регулярной половой жизнью. Метод подойдет девушкам, у которых перед задержкой были редкие половые контакты и она помнит точные даты. Способ также подходит для женщин, которые прошли процедуру ЭКО.

К дате зачатия прибавьте 2 недели, чтобы узнать сроки беременности. Дату родов считаем по формуле: дата овуляции — 3 месяца 7 дней.

По величине матки

В первые три месяца определить срок беременности гинеколог может, ориентируясь по размеру матки. По величине матки можно определять срок беременности с 5 недель. 

К этому времени орган становится округлым. Далее происходят следующие изменения:

• 8 нед. — размер гусиного яйца,
• 12 нед. — размер мужского кулака.

С 12 недель увеличенную матку можно прощупать через живот. С этого времени срок беременности определяют по расстоянию дна матки до верхнего края лобка:

• 16 нед. — 6 см,
• 20 нед. — 12 см,
• 24 нед. — до 20 см,
• 28 нед. — до 26 см,
• 32 нед. — до 30 см,
• 36 нед.- до 36 см.

Расстояние дна матки до лобка немного отличается у первородящих и повторнородящих женщин.

Рассчитать дату родов со 100%-й точностью не получится, потому что зачатие может произойти позже дня последнего полового акта. К тому же, не каждая женщина может похвастаться регулярным циклом, он может составлять больше/меньше 28 дней.

ПДР можно определить, если полученные данные дополняют друг друга. Вероятность ошибки повышается также по той простой причине, что беременность может длиться не в диапазоне от 38 до 42.

Таблица штрафов ПДД с поиском по статьям и категориям нарушений

1. Нарушение лицом, управляющим автомобилем, трамваем либо другим механическим транспортным средством, правил дорожного движения или эксплуатации транспортных средств, повлекшее по неосторожности причинение тяжкого вреда здоровью человека, — наказывается ограничением свободы на срок до трех лет, либо принудительными работами на срок до двух лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет или без такового, либо арестом на срок до шести месяцев, либо лишением свободы на срок до двух лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет или без такового.

2. Деяние, предусмотренное частью первой настоящей статьи, совершенное лицом, находящимся в состоянии опьянения, повлекшее по неосторожности причинение тяжкого вреда здоровью человека, — наказывается принудительными работами на срок до трех лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет либо лишением свободы на срок до четырех лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет.

3. Деяние, предусмотренное частью первой настоящей статьи, повлекшее по неосторожности смерть человека, — наказывается принудительными работами на срок до четырех лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет либо лишением свободы на срок до пяти лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет.

4. Деяние, предусмотренное частью первой настоящей статьи, совершенное лицом, находящимся в состоянии опьянения, повлекшее по неосторожности смерть человека, — наказывается лишением свободы на срок от двух до семи лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет.

5. Деяние, предусмотренное частью первой настоящей статьи, повлекшее по неосторожности смерть двух или более лиц, — наказывается принудительными работами на срок до пяти лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет либо лишением свободы на срок до семи лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет.

6. Деяние, предусмотренное частью первой настоящей статьи, совершенное лицом, находящимся в состоянии опьянения, повлекшее по неосторожности смерть двух или более лиц, — наказывается лишением свободы на срок от четырех до девяти лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до трех лет.

Лишение свободы на срок от 4 до 9 лет с лишением права занимать определенные должности или заниматься определенной деятельностью на срок до 3 лет

Примечание. Под другими механическими транспортными средствами в настоящей статье понимаются троллейбусы, а также трактора и иные самоходные машины, мотоциклы и иные механические транспортные средства.
Для целей настоящей статьи и статьи 264.1 настоящего Кодекса лицом, находящимся в состоянии опьянения, признается лицо, управляющее транспортным средством, в случае установления факта употребления этим лицом вызывающих алкогольное опьянение веществ, который определяется наличием абсолютного этилового спирта в концентрации, превышающей возможную суммарную погрешность измерений, установленную законодательством Российской Федерации об административных правонарушениях, или в случае наличия в организме этого лица наркотических средств или психотропных веществ, а также лицо, управляющее транспортным средством, не выполнившее законного требования уполномоченного должностного лица о прохождении медицинского освидетельствования на состояние опьянения в порядке и на основаниях, предусмотренных законодательством Российской Федерации.

ПДД РФ, 10. Скорость движения / КонсультантПлюс

10.1. Водитель должен вести транспортное средство со скоростью, не превышающей установленного ограничения, учитывая при этом интенсивность движения, особенности и состояние транспортного средства и груза, дорожные и метеорологические условия, в частности видимость в направлении движения. Скорость должна обеспечивать водителю возможность постоянного контроля за движением транспортного средства для выполнения требований Правил.

При возникновении опасности для движения, которую водитель в состоянии обнаружить, он должен принять возможные меры к снижению скорости вплоть до остановки транспортного средства.

10.2. В населенных пунктах разрешается движение транспортных средств со скоростью не более 60 км/ч, а в жилых зонах, велосипедных зонах и на дворовых территориях не более 20 км/ч.

(в ред. Постановлений Правительства РФ от 24.01.2001 N 67, от 04. 12.2018 N 1478)

(см. текст в предыдущей редакции)

Примечание. По решению органов исполнительной власти субъектов Российской Федерации может разрешаться повышение скорости (с установкой соответствующих знаков) на участках дорог или полосах движения для отдельных видов транспортных средств, если дорожные условия обеспечивают безопасное движение с большей скоростью. В этом случае величина разрешенной скорости не должна превышать значения, установленные для соответствующих видов транспортных средств на автомагистралях.

(см. текст в предыдущей редакции)

10.3. Вне населенных пунктов разрешается движение:

мотоциклам, легковым автомобилям и грузовым автомобилям с разрешенной максимальной массой не более 3,5 т на автомагистралях — со скоростью не более 110 км/ч, на остальных дорогах — не более 90 км/ч;

(см. текст в предыдущей редакции)

междугородним и маломестным автобусам на всех дорогах — не более 90 км/ч;

(в ред. Постановлений Правительства РФ от 24.01.2001 N 67, от 24.03.2017 N 333)

(см. текст в предыдущей редакции)

другим автобусам, легковым автомобилям при буксировке прицепа, грузовым автомобилям с разрешенной максимальной массой более 3,5 т на автомагистралях — не более 90 км/ч, на остальных дорогах — не более 70 км/ч;

грузовым автомобилям, перевозящим людей в кузове, — не более 60 км/ч;

транспортным средствам, осуществляющим организованные перевозки групп детей, — не более 60 км/ч;

(см. текст в предыдущей редакции)

(см. текст в предыдущей редакции)

Примечание. По решению собственников или владельцев автомобильных дорог может разрешаться повышение скорости на участках дорог для отдельных видов транспортных средств, если дорожные условия обеспечивают безопасное движение с большей скоростью. В этом случае величина разрешенной скорости не должна превышать значения 130 км/ч на дорогах, обозначенных знаком 5. 1, и 110 км/ч на дорогах, обозначенных знаком 5.3.

10.4. Транспортным средствам, буксирующим механические транспортные средства, разрешается движение со скоростью не более 50 км/ч.

Тяжеловесным транспортным средствам, крупногабаритным транспортным средствам и транспортным средствам, осуществляющим перевозки опасных грузов, разрешается движение со скоростью, не превышающей скорости, указанной в специальном разрешении, при наличии которого в соответствии с законодательством об автомобильных дорогах и о дорожной деятельности допускается движение по автомобильным дорогам таких транспортных средств.

(см. текст в предыдущей редакции)

10.5. Водителю запрещается:

превышать максимальную скорость, определенную технической характеристикой транспортного средства;

превышать скорость, указанную на опознавательном знаке «Ограничение скорости», установленном на транспортном средстве;

(см. текст в предыдущей редакции)

создавать помехи другим транспортным средствам, двигаясь без необходимости со слишком малой скоростью;

резко тормозить, если это не требуется для предотвращения дорожно-транспортного происшествия.

———————————

Сноска исключена с 1 июля 2008 года. — Постановление Правительства РФ от 16.02.2008 N 84.

(см. текст в предыдущей редакции)

Открыть полный текст документа

Новый закон про штрафы за нарушение ПДД в Украине 2021

С 17 марта 2021 года в Украине вступили в силу новые штрафы, которые должны уменьшить количество смертей на дорогах из-за пьяных водителей. Теперь штрафовать будут даже пешеходов, а водители могут остаться без своих машин.

В феврале народные депутаты 325 голосами приняли во втором чтении законопроект №2695 об усилении ответственности за нарушение Правил дорожного движения. Президент Владимир Зеленский подписал закон 12 марта 2021 года. Согласно нормам он вступил в силу на следующий день после публикации.

Новый закон о штрафах за нарушение ПДД

Он законодательно закрепляет возможность использования полицейскими средств видеофиксации с обязательным приобщением таких материалов в протоколы об админправонарушениях. Кроме того, з/п №2695 предусматривает возможность остановки транспортных средств для проведения освидетельствования водителей на состояние алкогольного, наркотического или иного опьянения. Штраф за отказ от прохождения освидетельствования составит 40,8 тыс. грн.

Присоединяйтесь к нам в Telegram!

«Принятие данного законопроекта — большая победа и шаг вперед. — утверждает заместитель министра внутренних дел Украины Антон Геращенко. — Парламентарии поддержали проект закона в несколько обрезанном виде, в частности, не поддержали нормы о запрете водителям выходить из авто без разрешения полицейского. А также уменьшили размер штрафа за превышение скоростного режима до 1700 грн. МВД ожидает, что после принятия проекта закона №2695 смертность на дорогах снизится на 10-15%».

Изначально силовики настаивали на практически безграничных правах. Например, на возможности останавливать автомобили без повода и на требовании передачи водительских прав. Эти нормы после первого чтения были вычеркнуты, а петиция против принятия законопроекта №2695 за 5 дней собрала 25 тыс. подписей. То есть права по-прежнему достаточно предъявить, но не передавать в руки, выходить из автомобиля по требованию полицейского не нужно плюс патрульным запретили останавливать автомобили во время т. н. «профилактических мероприятий».

«Законопроект предусматривает усиление ответственности за нарушение Правил дорожного движения, — прокомментировал принятие з/п №2695 глава МВД Арсен Аваков. — Законодательно закрепляет возможность использования полицейским технических средств видеозаписи, с обязательным вступлением таких материалов в протокол об административном правонарушении, а также предусматривает возможность остановки транспортного средства полицейским с целью проведения осмотра водителей с использованием специальных технических средств для проверки на состояние алкогольного, наркотического или иного опьянения».

Штрафы за нарушение ПДД в Украине 2021

С 17 марта увеличатся штрафы за следующие правонарушения:

• переход дороги в неположенном месте – с 51 до 255 грн;
• нарушение ПДД трезвыми велосипедистами – 340 грн, нетрезвыми – 680 грн, за создание аварийной ситуации – 850 грн;
• неиспользование шлема у мотоциклистов – с 51 до 255 грн;
• неиспользование ремней безопасности – с 51 до 255 грн;
• вождение т/с без регистрации или с просроченной регистрацией – с 51 до 255 грн;
• неосвещенный номерной знак – с 51 до 255 грн;
• вождение автомобиля без номерного знака или с номерным знаком, не отвечающим ПДД – с 51 до 255 грн;
• превышение максимально разрешенной скорости более чем на 50 км/ч — с 510 грн до 3,4 тыс. грн;
• нарушение правил переезда перекрестков – с 51 до 255 грн;
• оставление места ДТП – с 255 грн до 3,4 тыс. грн, кроме того, предусмотрена возможность лишения права управлять т/с сроком от 1 года до 2 лет;
• езда без водительского удостоверения – с 51 до 425 грн;
• управление т/с или передача управления т/с лицу, не имеющему права им управлять — с 510 до 3,4 тыс. грн, повторное нарушение в течение года – 40,8 тыс. грн с лишением права управления т/с на 5-7 лет и с возможной конфискацией т/с;
• если водитель был лишен прав и снова сел за руль – с 510 грн до 20,4 тыс. грн;
• вождение в состоянии алкогольного опьянения – с 10,2 тыс. до 17 тыс. грн, плюс лишение права управления т/с сроком на один год. Повторное нарушение в течение года – 34 тыс. грн и лишение права управления т/с сроком на три года. После третьего аналогичного нарушения штраф составит 51 тыс. грн, права конфискуются на 10 лет вместе с т/с.

Ошибка в тексте? Выделите её мышкой и нажмите: Ctrl + Enter
Cmd + Enter
Ctrl + Enter

Таблица штрафов за нарушения ПДД в Эстонии • Autotraveler.ru

Как рассчитать дату родов. Срок беременности рассчитать по неделям

Наш онлайн-калькулятор беременности поможет вам рассчитать срок беременности по неделям и узнать, когда родится ребенок

Как рассчитать дату родов

Что такое ПДР?

ПДР — это часто используемая врачами аббревиатура фразы «предполагаемая дата родов».

Как определяется предполагаемая дата родов (ПДР)

Как же правильно рассчитать дату родов? Беременность от зачатия до рождения ребенка длится около 266 дней, или 38 недель. Поскольку дата зачатия, как правило, точно неизвестна, в современном акушерстве принято рассчитывать срок беременности от первого дня последней менструации, т.е. вам необходимо рассчитать дату родов по месячным. При таком расчете он составляет примерно 280 дней, или 40 недель, так как овуляция и, соответственно, оплодотворение обычно происходят через две недели после начала цикла. На такое же исчисление срока беременности настроена и УЗИ-аппаратура, поэтому при задержке менструации 4 недели врач, скорее всего, сообщит о беременности 8 недель (тогда как от момента зачатия прошло только около 6 недель).

Точность вычисления даты родов

Как рассчитать точно срок беременности? Вы можете высчитать приблизительную дату рождения ребенка, если знаете дату начала последней менструации. Предполагаемая дата родов (ПДР) будет через 280 дней (40 недель) после первого дня последней менструации. Однако лишь 5% детей при нормально протекающих беременностях рождаются в «расчетный» день, еще 85% появляются на свет в период плюс-минус неделя от этой даты, и еще 10% «запаздывают» или «спешат» еще на одну неделю. Считается, что здоровая беременность может длиться от 38 до 42 недель.

Продолжительность беременности

Как правильно рассчитать срок беременности? Продолжительность беременности зависит от очень многих факторов, в том числе индивидуальных темпов развития ребенка, а также длительности менструального цикла женщины. Так, например, если длительность цикла менее 24 дней, то роды могут наступить на 10-15 дней раньше, чем при расчете по формуле «1-й день последней менструации + 280 дней», при этом ребенок будет полностью созревшим и здоровым. А если менструальный цикл длится более 32 дней, то беременность может затянуться на 10-15 дней, и это не будет считаться перенашиванием.

Как рассчитать предполагаемую дату родов: 5 популярных способов

Часто мамам хочется знать не только месяц рождения их долгожданного ребенка, но и конкретное число. А насколько реально это точно установить, какие существуют методы расчета предполагаемой даты родов по дате зачатия, в чем преимущества УЗИ и почему бывают отклонения от установленных сроков — в нашем материале.

Зачем нужно знать ПДР

Сегодня определение предполагаемой даты родов является обязательным медицинским исследованием в ранний период беременности и строго регулируется Министерством здравоохранения. Полученную информацию всегда сообщают беременной женщине и заносят в ее карту.

Максимально точное определение ПДР важно не столько для будущей матери, сколько для врачей, которые контролируют течение беременности. Выявленная дата позволяет медперсоналу:

• планировать исследования;
• определять правильность развития плода;
• принимать решения о вмешательствах для предотвращения преждевременных родов;
• наблюдать за переношенной беременностью.

Какие есть способы расчета предполагаемой даты родов

По первому визиту в женскую консультацию

Как только будущая мама встает на учет в женскую консультацию, то при ее осмотре акушер-гинеколог может уже во время первого осмотра — без сдачи анализов, УЗИ и других дополнительных исследований — сказать ей о сроке беременности.

Для этого врач измеряет величину матки, высоту ее дна и объем живота. Благодаря этим показателям возможно определить возраст плода. Правда, такой метод для расчета предполагаемой даты родов эффективен лишь в первый триместр беременности: на более поздних сроках у каждой женщины матка увеличивается уже с разной интенсивностью.

По первым толканиям малыша

Чтобы рассчитать ПДР по этому способу, нужно установить день, когда появились первые шевеления плода. Чаще всего это происходит в середине беременности. К этой дате нужно прибавить 4 месяца и 15 дней, и тогда можно получить приблизительное число и месяц, когда ребенок появится на свет.

Но рассчитывать на 100%-ю точность в данном случае все-таки не стоит, потому как женщина, которая рожает не в первый раз, обычно ощущает шевеления уже в первом триместре.

Также с толку может сбить активно работающий в этот период кишечник.

По дню зачатия (овуляции)

Если знать точную дату, когда происходит овуляция, то можно с вероятной точностью рассчитать ПДР. Для этого нужно прибавить к ней 38 недель.

Иногда день наступления овуляции можно определить самостоятельно. Если цикл длится 28 дней, то она случается на 14-й день. Если же он составляет 21–25 дней или 31–35 дней, то стоит уже прибегнуть к помощи специальных таблиц, потому что при таком разбросе в числах овуляция может произойти и на 7-й день, и на 21-й. А еще на ее наступление влияют разные факторы — стрессы, психологические и физические нагрузки, болезни: из-за них дата овуляции может сместиться. Чтобы максимально точно определить ее начало, следует сделать УЗИ.

Считается, что день овуляции равен дню зачатия, но с небольшим возможным отклонением в 1–3 дня. Правда, даже зная точную дату, когда был половой контакт, нельзя с уверенностью сказать, когда произошло само зачатие. Дело в том, что сперматозоиды живут 3–5 дней или в редких случаях неделю, а яйцеклетка — не более 48 часов. А это значит, что оплодотворение происходит не сразу. Отсюда и погрешности в определении ПДР.

По дню менструации

В женских консультациях этот способ является наиболее популярным и часто используемым. Для расчета предполагаемой даты родов используют формулу Негеле. Для этого нужно от первого дня последних месячных отнять 3 месяца и прибавить 7 дней или же просто к нему прибавить 40 недель, что равно 280 дням. Но это только в том случае, если длительность цикла 28 дней. Если меньше, то из полученной даты вычитаем то количество дней, которое не хватает до 28; если больше, то наоборот.

По УЗИ

Аппаратное исследование является на сегодняшний день самым точным способом узнать предполагаемую дату родов. Но наиболее эффективно проводить УЗИ с такой целью в первый триместр на сроке 11–14 недель: в таком случае погрешность будет составлять всего 1–3 дня. Во втором триместре разница с ПДР на УЗИ может быть 7–10 дней, а в третьем — 21–30 дней.

Какие есть современные «помощники» для расчета даты родов

Чтобы упростить жизнь будущим мамам, существуют различные мобильные приложения, которые могут за несколько секунд вычислить число и месяц, когда должен родиться ребенок.

Доступны они на платформах как для iOS, так и для Android. Также их можно найти в свободном доступе и в интернете. Речь идет о калькуляторах даты родов. Зачастую они делают такие же расчеты, как и акушеры-гинекологи в женской консультации — по первому дню последней менструации.

Почему случаются отклонения от установленного срока

Обычно нормальная беременность без осложнений длится 40 недель — 9 месяцев и 7 дней. При этом доношенным ребенок по медицинским меркам считается уже в 38 недель. Поэтому роды в этот период могут наступить в любой момент, и появление ребенка будет вполне физиологичным.

Также на отклонение от предполагаемой даты родов могут влиять разные причины:

• патологические изменения в развитии плода;
• стрессовые ситуации;
• осложнения в организме женщины;
• наследственность по материнской линии.

В таких случаях могут быть как преждевременными роды, так и переношенная беременность.

Именно поэтому расчет сроков родов очень индивидуален для каждой женщины и является максимально вероятным, но не окончательно достоверным. При этом исключать, например, УЗИ не стоит, так как такой способ помогает понять, какие изменения происходят с ребенком и насколько он уже физически готов родиться.

— поделитесь с друзьями!

Читать дальше

Как PDR использовала дизайн личного пространства, чтобы раздвинуть границы

Джеки Уит

Джеки Уит, директор по дизайну PDR, возглавляет и развивает отделы дизайна интерьеров и визуальных коммуникаций. Ее работа превращает программу и стратегию в продуманные дизайнерские решения, направленные на обогащение видения, идентичности и культуры клиента. Джеки написала для 360 об опыте своей команды по преобразованию собственного рабочего места.

Базирующаяся в Хьюстоне, PDR специализируется на предоставлении инновационного дизайна рабочих мест.Наше пространство — это аналитический центр инноваций и творчества. Это отражает то, кем мы являемся. Несколько лет назад у нас была возможность спроектировать наш новый офис, и мы стали клиентом. Проект был очень личным. Мы знали, что наш собственный офис будет идеальным местом, чтобы продемонстрировать нашу способность воплощать в жизнь те перспективы, которые мы ежедневно приносим нашим клиентам.

Философия дизайна

Перед тем, как начать, мы тщательно изучили, как мы работаем, где мы работаем и чего требует наша культура. Мы хотели, чтобы наш бренд приветствовал вас, когда вы входите в дверь, и присутствовал во всем нашем пространстве.Мы поставили под вопрос наши технологические требования сегодня и то, что может понадобиться нашей работе в будущем. Затем мы начали процесс проектирования рабочего места и разработали наши руководящие принципы в тандеме с надежной моделью управления изменениями. Мы провели опросы, собрали и обобщили данные и вовлекли всех сотрудников в план управления изменениями.

Мы придерживаемся философии дизайна, основанной на модульности, мобильности и гибкости. Наша проектная работа требует от нас гибкости и адаптивности. Как и наши клиенты, наш офис должен быстро реагировать на меняющиеся потребности, масштаб и сложность нашей работы.

Творческий фокус

PDR — гибридная дизайнерская фирма; одна треть — бизнес-консалтинг, две трети — архитектура рабочего места. PDR ежедневно работает в компаниях клиентов, создавая рабочие места нового поколения.

Мы знали, что наше пространство необходимо, чтобы сосредоточиться на творческом процессе и обеспечить поведение на рабочем месте, которое позволяет нам мыслить масштабно, быть бесстрашным и вдохновляться. Поскольку мы применяем мультидисциплинарный подход к проектам — дизайну, стратегии и управлению изменениями — нам требуется рабочее место, которое могло бы обслуживать различные режимы и стили работы.Нам нужно было подумать о процессе выполнения работы и о том, что нам нужно для плодотворного сотрудничества.

Наш конверт

Наша большая открытая студия на 39 этаже имеет великолепный вид на наш великий город Хьюстон. Мы окружены стеклом от пола до потолка в трех направлениях, что позволяет заливать пространство естественным светом. Это создает особую связь с окружающим нас городом. Дизайн нашего офиса отточен и продуман, актуален и эффективен. В основном это ярко-бело-желтый цвет, вдыхающий энергию в наше пространство.Он отмечает то, что важно для нас — наших людей и нашу работу.

С 2013 по 2016 год PDR спроектировал 8 000 000 квадратных футов высокопроизводительного рабочего пространства по всему миру и повысил продуктивность и благополучие более 25 000 человек на работе.

Когда мы начали проектировать наш новый офис вокруг этой яркой объединенной архитектурной оболочки, мы знали, что ни одно пространство не будет иметь единственной цели. Разнообразие пространств может вместить все, от больших корпоративных встреч до уединения и сосредоточения на отдельном человеке.Наши усилия по управлению изменениями научат офис тому, насколько адаптируемыми могут быть их новые рабочие места. Помещение для встреч со столом на десять человек может функционировать как комната, где два человека могут рассредоточиться и визуализировать свою работу. В тихой комнате для индивидуальной работы можно разместить дополнительное место для импровизированной встречи. Например, наш зал заседаний часто используется для мозговых штурмов или пробных прогонов презентаций небольшими группами, потому что здесь две большие стены из белой доски и большой плоский экран. Это идеальная комната «Большие идеи».

Расширение обычных границ

Мы раздвигаем привычные границы пространства и адаптируем его к тому, что нам нужно, и тогда, когда это необходимо. Наша передняя стойка регистрации включает в себя передвижные столы и блоки для хранения вещей и часто используется как ежедневный обеденный стол для сотрудников, корпоративных праздников или презентаций поставщиков. Гостиная часто используется как удобное место для командных встреч, встреч с клиентами или омоложения. Я часто вижу, как одна из моих коллег читает книгу во время обеда, а другая работает на своем ноутбуке, приподняв ноги на нашем шезлонге и пуфике.В дополнение к этим более неформальным зонам, множество закрытых помещений для встреч поддерживает небольшие группы, которым необходимо делиться контентом внутри или вне с клиентами или консультантами.

Балансировка открытого пространства

Susan Cain Quiet Spaces от Steelcase помогает PDR сбалансировать открытое пространство с необходимостью уединения.

В отличие от традиционных фирм, наша культура поддерживает среду, в которой все сидят за открытой рабочей станцией одинакового размера. Наше пространство обеспечивает равенство для всех — это означает, что не имеет значения, являетесь ли вы руководителем высшего звена или новым сотрудником.Это решение передает культуру включения. Наши сотрудники работают в настольном стиле с большими отсеками для хранения в центральных проходах, которые часто используются в качестве импровизированных пространств для совместной работы.

Мы уравновешиваем эту открытую и прозрачную среду, устанавливая Steelcase Susan Cain Quiet Spaces. V.I.A. стены обеспечивают акустическую конфиденциальность, создавая места, предназначенные для сосредоточения внимания и работы с головой. После того, как начался наш проект по дизайну личного пространства, мы прислушались к мнению наших сотрудников и узнали, что таких пространств нужно больше.Их использовали не только для индивидуальной работы. Мы установили больше Quiet Spaces, и теперь вы увидите, как люди используют их, чтобы поговорить с коллегой, сделать деловой звонок или просто сосредоточиться на индивидуальной задаче. Поскольку наша работа как архитекторов и дизайнеров заключается в том, чтобы найти наилучший способ использования пространства, у нас есть возможность использовать наши новые рабочие пространства для достижения максимальной степени функциональности.

Каждый день, когда мы заходим в наш новый офис PDR, наша цель подкрепляется. Мы считаем, что продуманное размещение объединяет людей и вдохновляет организации на процветание.Мы живем этим.

Джеки Уит — директор по дизайну PDR. Джеки подходит к созданию мест изнутри, объединяя людей с целью с помощью вдохновляющих дизайнов. Она развивает свои профессиональные отношения с той же ответственностью и целеустремленностью, что и в своих проектах. Созданные в результате среды демонстрируют ее целостное видение влияния на позитивные изменения для отдельных лиц, команд и организаций посредством дизайна.

Tummies »Стол от шеф-повара — PDR — LR

Спасибо, что устроили для меня блестящий вечер в субботу.Еда и обслуживание были отличными, как обычно, и всем моим друзьям продали бренд Tummies! Определенно буду рекомендовать Chef’s Table другим, и я считаю, что моя подруга заинтересована в групповом бронировании для празднования дня рождения ее свекрови с вами.

С уважением и еще раз спасибо всем

— Стол повара — Jaqueline

Отличное обслуживание в ресторане Tummies, как мы ходили на прошлой неделе, и персонал был просто потрясающим.Мы вернемся сюда снова и порекомендуем другим посетить его, чтобы насладиться изысканным ужином.

— Ресторан — Mandeep gill

Приносим извинения, мы были в отпуске и вернулись вчера из-за задержки с ответом вам. Я и Питер были в восторге от услуг, предоставленных Tummies; и еда, и обслуживание были на превосходном уровне, и мы обязательно будем использовать вас снова и рекомендовать Tummies нашим друзьям и коллегам.Стеф и Софи были великолепны, и я бы никогда не догадался, что это их первый раз без помощи старшего человека! Большое спасибо вам и вашим сотрудникам.

С наилучшими пожеланиями

— Внешние мероприятия — Una

Дорогая Тэмми. Благодарим вас и Клода за интересную и развлекательную «британскую» еду в субботу. Мы полностью повеселились и больше ничего не ели до обеда в воскресенье!

Мы желаем вам дальнейших успехов в бизнесе Tummies и надеемся вскоре снова поесть там.

С уважением

— Кулинарная школа — Грэм — Уэйтроуз

TW хотел сообщить вам, что ребята не сказали ничего, кроме хороших слов о месте проведения (кулинарная школа и конференц-зал), наш клиент увеличил размер списка команды, что усложнило пространство, но, видимо, они так гудящие от атмосферы, они перелезали друг через друга и по-настоящему цеплялись за все.Они сказали, что это было действительно позитивное настроение.

Излишне говорить, что мы обязательно предложим ваше пространство в качестве опции для наших клиентов для проведения аналогичных семинаров.

Спасибо за вашу помощь и поддержку (и всем сотрудникам, которые помогали моей команде с воскресенья)

— Гастроном — Лорен-Грейс

Спасибо за то, что сделали наш свадебный прием таким замечательным событием.Благодаря профессионализму, опыту и гибкости вы и вашей команды, день прошел без лишних хлопот и был совершенно приятен. Еда была восхитительной — просто идеальной. Мы до сих пор получаем комментарии о том, насколько все это было восхитительно, от канапе до вечерней пасты, но особенно о тех потрясающих павловах!
Я передал ваши данные всем, кто спрашивал!

С уважением

— Свадьбы — Юдифь и Михаил

Просто спасибо за все в прошлое воскресенье.Еда была превосходной, и мы очень хвалили ее, а также хвалили Стеф, Шарлотту и Кэтрин, которые так хорошо поработали. Девочки были милыми и очень вежливыми, и мои гости это прокомментировали. Было приятно видеть их в нашем доме. Стеф блестяще провела свое первое мероприятие, и мы очень рекомендуем ее, вечеринка прошла очень гладко.

Еще раз огромное спасибо

С уважением

— Внешние события — Хейзел и Питер

Просто короткая очередь, чтобы сказать большое спасибо за субботний вечер.Мы прекрасно провели время, и еда была превосходной! Анну не могла быть более полезной, а Клод, ну что я могу сказать. Каждый глоток был божественным. Кейт прекрасно провела вечер, и у нее остались прекрасные воспоминания о своем 21-м Дне Рождения.

Еще раз спасибо от всех нас.

— Стол повара — Венди Эндрюс

Просто хотел сказать БОЛЬШОЕ спасибо за прошлую ночь. Наш курс индийской кулинарии был замечательным, а обслуживание Адити и всего вашего персонала было безупречным.

Я только что разослал электронное письмо, чтобы узнать, будет ли кто-нибудь заинтересован в участии в Карибском море в начале следующего года, так что скоро свяжусь с вами.

С уважением,

— Кулинарная школа — Стефани Стюарт

Спасибо и Клод за чудесный вечер в прошлое воскресенье. Я не мог и мечтать о лучшем способе потратить свои 40 дюймов, как обычно.Спасибо всей команде!

— Стол повара — Helen

Химия дейтерия в PDR Orion Bar — «Теплая» химия с участием Ch3D +

A&A 508, 737-749 (2009)

Химия дейтерия в
Orion Bar PDR

« Теплая » химия, в главной роли CH

₂ D ⁺

Б. Паризе ¹
— С. Леурини ^1,2 — П.Шильке ¹
— Э. Руфф ³ — С. Торвирт ¹
— Д. К. Лис ⁴

1 — Институт радиоастрономии им. Макса Планка, Auf dem Hügel 69, 53121
Бонн, Германия
2 — Европейская южная обсерватория, Karl-Schwarzschild-Str. 2, 85748
Гархинг-бай-Мюнхен, Германия
3 — LUTH, Observatoire Paris-Meudon, 5 место Жюля Янссена,

Меудон Седекс, Франция
4 — Калифорнийский технологический институт, MC 301-17, Пасадена, Калифорния ,
США

Поступила в редакцию 26 июня 2009 г. / Принята в печать 18
Сентябрь 2009

Аннотация

Контекст. Высокие уровни фракционирования дейтерия в
молекулы газовой фазы обычно связаны с холодными областями, такими как
предзвездные ядра. Значительные коэффициенты фракционирования также наблюдаются в
горячие среды, такие как горячие ядра или горячие корино, где они
Считается, что это происходит в результате испарения ледяной мантии.
окружающие пылинки, и, таким образом, являются остатками предыдущего холода
(газовая фаза или поверхность зерен) химия. Недавнее обнаружение
DCN в сторону бара Orion, группой у
характерная температура 70 К, показала, что высокая
фракционирование дейтерия также может быть обнаружено в PDR.В
Глыбы Ориона, таким образом, представляются хорошей средой для
наблюдательное исследование фракционирования дейтерия в теплом газе Лука,
позволяя нам проверять химические модели для другой температуры
диапазон, в котором доминирующие процессы фракционирования, по прогнозам, будут отличаться
от таковых в холодном газе (<20 К).
Цели. Мы стремились детально изучить методом наблюдений
химия на работе в Orion Bar PDR, чтобы понять
образуется ли DCN в результате испарения ледяной мантии или
результат теплой газовой химии с участием CH ₂ D ⁺
ион-предшественник (который выдерживает более высокие температуры, чем обычный H ₂ D ⁺
предшественник).
Методы. Использование APEX и IRAM 30 м
телескопов, мы нацелили выбранные дейтерированные виды на два скопления
в баре Орион.
Результаты. Мы подтвердили обнаружение DCN и
обнаружили две новые дейтерированные молекулы (DCO ⁺ и
HDCO) по направлению к одной группе в PDR стержня Ориона.
Значительное фракционирование дейтерия обнаружено для HCN и H ₂ CO,
но мы измерили низкое фракционирование в HCO ⁺ . Мы
также обеспечивают верхние пределы для других молекул, относящихся к дейтерию
химия.
Выводы. Мы утверждаем, что испарение зерна в
сгустки вряд ли будут доминирующим процессом, и мы обнаруживаем, что
наблюдаемые коэффициенты фракционирования дейтерия согласуются с прогнозами
моделей химии чистой газовой фазы при высоких температурах (K).
Мы демонстрируем доказательства того, что химия теплого дейтерия определяется CH ₂ D ⁺
работает в сгустках.

Ключевые слова: астрохимия — направление:
идентификация — линия: формация — ISM: численность — ISM: индивидуальная
объекты: Орион Бар — ISM: молекулы

1
Введение

Несмотря на низкое содержание дейтерия во Вселенной (D / H
10 ^-5 , Лински
2003), было обнаружено большое количество дейтерированных молекул.
наблюдались в темных облаках и областях звездообразования в последние несколько лет,
с детектированием молекул, содержащих до трех атомов дейтерия
(ND ₃ : Lis et al.2002; ван дер Так
и другие. 2002 и CD ₃ OH: Parise et al. 2004),
с заметными эффектами фракционирования (CD ₃ OH / CH ₃ OH 1%,
Parise et al. 2004 г.).

Для образования этих высокодейтерированных молекул требуется
особые физические условия, что делает их очень интересными зондами
среды, в которой они наблюдаются. В молекулярных облаках
дейтерий в основном заключен в молекулярный HD. Эффективная передача
дейтерий из этого резервуара при низкой температуре темных облаков
должно происходить посредством ионно-молекулярных реакций, и это уже давно
известно, что только несколько ионов достаточно быстро реагируют с HD, чтобы конкурировать с
рекомбинация электронов: H ₃ ⁺ ,
CH ₃ ⁺ (Huntress 1977) и C ₂ H ₂ ⁺
(Хербст и др.1987).
Таким образом, считается, что дейтерированные изотопологи этих трех ионов
быть предшественниками фракционирования дейтерия в газовой фазе. В
перенос дейтерия из резервуара HD к другим молекулам
инициируется следующими экзотермическими реакциями:

H ₂ D ⁺ , CH ₂ D ⁺
и C ₂ HD ⁺ молекул, то
переносят свой дейтерий на другие частицы через ион-молекулу
реакции.
Экзотермичность 232 К (Герлих
и другие.2002) для реакции (1), 390 K
(Асвани и др., 2004 г.)
для реакции (2) и 550 K (Herbst et al., 1987) для
реакция (3), так что обратные реакции ингибируются при
низкие температуры. Эффективный перенос дейтерия в молекулы был обнаружен.
широко наблюдается в холодных регионах, где наблюдается высокий уровень истощения CO.
присутствуют, например, темные облака или предзвездные ядра. В этих
среды, H ₃ ⁺ есть
преимущественно отвечает за фракционирование. Реакция (2)
считается преобладающим при немного более высокой температуре (
K),
когда (1) перестает быть эффективным из-за увеличения
важность его обратной реакции.Хотя химия с участием H ₂ D ⁺
теперь в основном понятен, благодаря многочисленным обнаружениям H ₂ D ⁺
в предзвездных ядрах (например, Caselli et al. 2003, 2008)
и параллельная разработка химических моделей (например, Pagani
и другие. 2009; Flower et al. 2004; Робертс
и другие. 2003; Walmsley et al. 2004),
вклад CH ₂ D ⁺
химия пока не была наблюдательно
исследованы, из-за отсутствия наблюдений
источники промежуточной температуры, достаточно теплые, чтобы CH ₂ D ⁺
вклад становится значительным по отношению к H ₂ D ⁺ ,
и достаточно холодно, чтобы в химии не преобладал лед
испарение.

В ходе объективного спектрального обзора
Бар Ориона с помощью телескопа APEX мы обнаружили
дейтерированная молекула (DCN) впервые в молекулярном
сгусток в области с преобладанием фотонов (далее PDR, Leurini et al. 2006).
Однако это было неожиданно из-за высокой температуры (K).
что характерно для этого сгустка. Выведенный коэффициент фракционирования
из этих наблюдений составляет 0,7%, промежуточное значение между
наблюдается в темных облаках (L134, 5%, Тернер
2001) и горячие ядра (Орион, 0.1%, Шильке
и другие. 1992; образец горячих стержней, 0,1-0,4%, Hatchell et al. 1998).

DCO ⁺ не был обнаружен в этом опросе,
с верхним пределом на DCO ⁺ / HCO ⁺
коэффициент 0,1%
(см. ниже), хотя наблюдения в других средах дают аналогичные
коэффициенты фракционирования для двух видов (темное облако L134: Tiné
и другие. 2000; Turner 2001; маломассивная протозвезда IRAS16293: фургон
Dishoeck et al. 1995). Мы предположили, что это может быть
указание на то, что химический состав с участием CH ₂ D ⁺
поскольку прекурсор для передачи дейтерия молекулам работает в
Бар Орион, что делает его эталонной средой для исследования в
более подробная информация о реакциях с участием этих маршрутов.Эта возможность
было подтверждено теоретическим моделированием Roueff et al. (2007).
Поскольку обнаружение DCN Leurini
и другие. (2006), DCO ⁺ был
обнаружен в направлении PDR Horsehead (Pety
и другие. 2007), на морозе (10-20 К)
конденсация защищена от УФ-излучения. Наблюдения, которые мы
в этой статье нацелены на более теплые регионы, чем
конденсация, наблюдаемая Пети
и другие. (2007).

Мы представляем здесь подробное исследование дейтерия.
химия работает в плотных сгустках в баре Ориона, на основе
по наблюдениям с APEX и IRAM 30 м
телескопы.Наблюдения описаны в разд. 2,
физические условия в сгустках (температура и H ₂
плотности) получены в разд. 3, относительная численность и
фракционирование целевых молекул определяется в
Разд. 4, и химия обсуждается
в разд. 5.

Таблица 1:
Резюме наблюдений.

2
Наблюдения

Бар Ориона, расположенный в молекулярном
облако, является хорошо изученным PDR, в основном из-за того, что он
морфология.Его расстояние оценивается в 414 пк (Menten et al. 2007). Это
освещается молодыми звездами Трапеции, расположенными примерно в 2 ‘от
северо-Запад. Предыдущие исследования показали, что этот PDR имеет комковатую
структура (см. раздел 3).
Интерферометрические наблюдения Лиса
И Schilke (2003) продемонстрировали серию молекулярных
сгустки, отслеживаемые переходом H ¹³ CN (1-0),
расположен в облаке примерно в 10 дюймах позади H / H ₂
переход. В настоящем исследовании мы используем номенклатуру, определенную Lis & Schilke (2003) для
относятся к сгусткам.

Представляем APEX и IRAM 30 м
наблюдения бара Ориона, нацеленные, в частности,
скопление 1 и 3 Lis
И Шильке (2003). Если не указано иное,
частоты переходов молекул взяты из кельнского
База данных для молекулярной спектроскопии (Мюллер и др. 2001, 2005).
Таблица 1
резюмирует наблюдения, представленные в этой статье.

2.1 APEX
наблюдения

С помощью телескопа APEX на Чаджнанторе (Чили) мы нанесли на карту
Штанга Ориона в переходах DCN (4-3) и H ¹³ CN (4-3).Двухполосный приемник APEX2a (Risacher
и другие. 2006) был настроен
до 289,0000 ГГц (DCN) и 345,3397 ГГц (H ¹³ CN),
и подключен к двум модулям серверной части FFTS (Klein et al. 2006), каждый
с 8192 каналами, что дает разрешение по скорости 0,13
и 0,11 км с ^-1 ,
соответственно, более чем вдвое превышает полосу пропускания 1 ГГц. APEX
размер луча 21 дюйм (соответственно 18 дюймов)
на 289 ГГц (соответственно 345 ГГц).

Положение (0 », 0 ») карты: (2000
,
(2000 г.
,
соответствует позиции « Бар Ориона (HCN) » Шильке и др.(2001),
самый массивный комок, замеченный в H ¹³ CN (Lis & Schilke 2003), а также
как объект спектрального обзора Leurini
и другие. (2006). Карты были получены с использованием
режим на лету, с отвалом каждые 6 ». Исходная позиция была
принимается в позиции смещения (600 », 0 ») от
центр карты.

Наблюдения проводились с 19 июля по 19 июля.
2 августа 2006 г., при очень хорошей или хорошей погоде.
условия (с осаждаемым водяным паром в диапазоне от 0.3
до 1,5 мм). Типичные температуры системы DSB составляли 115 и
200 К на 289 и 345 ГГц соответственно.
Также присутствовало несколько переходов CH ₃ OH (6-5).
в настройке DCN (4-3). DCN (5-4) и HNC (4-3) наблюдались в направлении
два комка 28 июня 2007 г.
около 200 тыс.

Наблюдаемые интенсивности были переведены в
с использованием
куда

(Гюстен и др., 2006).
Мы сосредоточимся здесь на наблюдениях за сгустками 1
и 3, и проанализировать пространственное распределение по стержню в
более поздняя статья (Parise et al.в стадии подготовки).

2.2 IRAM
30 м наблюдений

Мы нацелились на бар Орион во время трех наблюдений на
30-метровый телескоп IRAM. Во время первого запуска мы использовали ABCD
приемники, нацеленные только на две группы в баре. Второй пробег
состоял из сопоставления стержня с приемником HERA. Некоторые дополнительные
данные о двух сгустках были также получены в рамках третьего цикла.

2.2.1
Однопиксельные приемники

С помощью 30-метрового телескопа IRAM мы наблюдали различные
вида к двум наиболее ярким сгусткам H ¹³ CN
стержень Орион — « комок 1 » в смещенном положении
(0 », 0 ») и « группа 3 » в позиции
(-50 », -40 »), как обозначено Лисом
И Шильке (2003).Помимо наблюдения за разными
переходы DCN для ограничения возбуждения и поиск более низкого
линия возбуждения DCO ⁺ , чем та, что была
не обнаружены с помощью APEX, мы выбрали для нашего поиска молекулы, которые могут
синтезироваться в газовой фазе по каналам с участием CH ₂ D ⁺
ион. Эти молекулы включают HDCO и C ₂ D (Turner 2001). Мы также искали
для CH ₂ DOH и HDO, чтобы ограничить любые возможные
Вклад химии льда.

Наблюдения проводились с 29 сентября.
до 7 октября 2006 г., при переменных погодных условиях.Четыре приемника использовались одновременно для наблюдения двух разных
диапазоны частот (в настройках AB или CD). Наблюдаемые линии
перечислены в таблице 1.
Приемники были подключены к коррелятору VESPA в параллельном режиме,
что приводит к разному разрешению скорости в зависимости от перехода.
Кроме того, Боннский спектрометр с преобразованием Фурье (Klein et al. 2006) был
подключен к двум приемникам, обеспечивая 850 МГц
пропускная способность.

Некоторые дополнительные данные (DCN (3-2), а также интеграция на канале CH ₂ DOH
в сторону обоих курганов) были сняты во время третьего пробега в
Май 2008 г., в плохих (данные CH ₂ DOH) до
умеренные (данные DCN) погодные условия.

2.2.2 HERA
наблюдения

Бар Orion был нанесен на карту в выбранном метаноле и формальдегиде.
переходов с помощью приемника HERA, гетеродинного массива, состоящего из
два массива по 33
пикселей с интервалом 24 дюйма. Наблюдения проводились во время
Зима 2007 г. Период наблюдения за бассейном HERA. Представлен полный набор данных
в Leurini et al. (2009).
Здесь мы анализируем наблюдения метанола в направлении двух сгустков до
получить свои физические свойства.

Все интенсивности наблюдений IRAM 30 м
телескоп были преобразованы в
с использованием
,
куда
— КПД главного луча и
является
передовая эффективность.КПД главного луча снижается с 78%
до 50% в диапазоне от 87 до 241 ГГц .
Передний КПД составляет 95% на 3 мм, 93% на 2 мм и
91% при 1,3 мм.

3 Неуклюжая морфология бара Ориона

Бар Ориона имеет неоднородную структуру,
с комковатыми молекулярными ядрами, погруженными в промежуточный газ. В
двухкомпонентная морфология была впервые сделана Hogerheijde et al. (1995)
и Jansen et al. (1995),
потому что наблюдения CS на одной тарелке, H ₂ CO,
и HCO ⁺ нельзя было описать ни одним
составляющая плотности.Комковатая структура была позже подтверждена напрямую
интерферометрические наблюдения (Янг
Сова и др. 2000). Глыбы имеют плотность
несколько 10 ⁶ см ^-3 ,
а плотность промежуточного газа 10 ⁴ -10 ⁵ см ^-3
(Молодой Филин и др., 2000).
Интерферометрические карты показали, что H ¹³ CN является
ограничивается в основном скоплениями (Лис
& Schilke 2003), которые относительно холодны (70 K)
по сравнению с промежуточным газом (типичная температура
150 К).

Ниже мы обсудим физические параметры
сгустки, основанные на новых наблюдениях. Сначала выводим H ₂
плотность столбца (раздел 3.1),
а затем температура и плотность H ₂ на основе
наблюдения за метанолом (раздел 3.2).

3.1 Колоночная плотность сгустков H

₂

Мы пытаемся получить плотность столбца H ₂ в
два сгустка как можно точнее, чтобы можно было вычислить
молекулярные содержания относительно H ₂ в
следующие разделы.Это позволит нам сравнить измеренные
относительные содержания к предсказаниям химических моделей.

3.1.1 Группа 1

An H ₂ плотность колонки 9 10 ²² см ^-2
усредненное на 18-дюймовом пучке было выведено в сторону сгустка 1
Leurini et al. (2006)
из анализа эмиссионной линии C ¹⁷ O (3-2),
предполагая вращательную температуру 70 К.

Мы также можем оценить столбец H ₂
плотности в сгустке путем анализа наблюдаемого выброса пыли.
в рамках проекта, нацеленного на группу 1 с плато
Интерферометр де Буре в марте, апреле и декабре 2004 г.
(продолжение работы Лиса
& Schilke 2003).Наблюдения проводились в
мозаичный режим с семью полями, покрывающими сгусток 1 в
шестиугольный узор с центральным полем. Приемники 3 мм
были настроены на частоту ¹³ CO (1-0)
(110 ГГц), а 1-миллиметровые приемники нацелены на H ₂ CO
на частоте 218 ГГц. Конфигурации массива, УФ-покрытие и
Наблюдения за 1 мм подробно обсуждаются в Leurini et al. (2009).
Температура приемника на расстоянии 3 мм составляла около 200 К.
или ниже.

Хотя континуальный выброс из сгустка 1 не
обнаруживается на расстоянии 1 мм, обнаруживается слабое излучение
на 3 мм.Это говорит о том, что профиль плотности
комок довольно гладкий, и его выброс в основном
фильтруется интерферометром на 1 мм. В
интегральная интенсивность, измеренная в апертуре диаметром 10 дюймов с центром на
комок составляет 0,043 Ян, и 0,12 Ян в 20-дюймовом
диаметр отверстия. Предполагая
K
(см. раздел 3.2),
= 2
и = 3,09 10 ^-1 см ² г ^-1
(Ossenkopf & Henning 1994),
получаем = 1,6 10 ²³ см ^-2
(соответственно 1,1 10 ²³ см ^-2 )
усреднено по площади 10 дюймов (или 20 дюймов) с центром в комке.Эти значения являются промежуточными и согласуются с коэффициентом 2, как
с плотностями столбцов, полученными Leurini
и другие. (2006), и Лис
И Шильке (2003) из H ¹³ CN
наблюдения (2,6 10 ²³ см ^-2 ).
Далее мы используем наше новое производное значение
см ^-2 .

3.1.2
Группа 3

Группа 3 не была нацелена на представленные наблюдения Плато де Бюре
в разд. 3.1.1.
В исследовании Lis & Schilke (2003) континуум также не был обнаружен на расстоянии 3 мм.
означает, что профиль плотности сгустка снова может быть
довольно гладко.Из наблюдений Lis & Schilke (2003) H ¹³ CN, столбец H ₂
измеренная плотность составляет 1,9 10 ²³ см ^-2 .

С помощью 30-метрового телескопа IRAM мы нацелились на 1-0
и 2-1 переходы C ¹⁷ O к этому сгустку.
Четко видна сверхтонкая структура перехода 1-0. В
две наблюдаемые линии имеют температуру вращения 12 К, а
привести к см ^-2 ,
усредненное по протяженности скопления (8 дюймов, см. ниже).

Поэтому ниже мы предполагаем промежуточное значение
Плотность столбца между значениями, измеренными от H ¹³ CN
и C ¹⁷ O,
см ^-2 ,
в среднем по 8-дюймовому комку.

3.2 Физические условия в сгустках: CH

₃ OH
анализ

Для определения свойств газа в сгустках мы проанализировали
эмиссия метанола на частотах 241 и 290 ГГц. Луч APEX
телескоп на 290 ГГц почти
вдвое больше, чем у антенны IRAM, поэтому образцы
различные объемы газа (см. рис. 1). Поэтому мы
сгладил данные HERA до разрешения телескопа APEX на
290 ГГц.Для анализа мы использовали
техника, описанная Leurini
и другие. (2004) для исследования многолинейного CH ₃ OH
наблюдения, состоящие из
моделирование всех линий одновременно с синтетическим спектром
вычислен
используя приближение большого градиента скорости и сравнивая его с
наблюдения. Остальные частоты взяты у Сюй
И Ловас (1997), в то время как
частота столкновений была рассчитана
Коттедж
и другие. (2002, 2004). Параметры
определяющие синтетический спектр: размер источника, кинетическая температура,
плотность столбца, ширина скорости и смещение скорости (от
систематическая скорость объекта).Ширина линии и
скорость объекта не являются свободными параметрами, а задаются как входные
ценности к модели. Наконец, несколько составляющих скорости, которые
предполагается, что они не взаимодействуют, могут быть введены.

Таблица 2:
Результаты наилучшего соответствия модели на основе анализа CH ₃ OH
к двум группам.

Для нашего анализа мы смоделировали выбросы в каждую сторону.
слипаться с
однокомпонентная модель и игнорируемые эффекты из-за инфракрасного
перекачка. В качестве свободных параметров мы использовали столбцовую плотность двух
состояния симметрии метанола, CH ₃ OH- A
и CH ₃ OH- E ,
кинетическая температура газа, и H ₂
плотность.Для группы 3 мы использовали размер источника 8 дюймов, как производный
из
H ¹³ CN, Лис
И Шильке (2003). Для группы 1 источник
размер получен из анализа H ¹³ CN
эмиссия 7 »;
однако другие сгустки частично попадают в 20-дюймовую балку.
размер наших наблюдений (см. рис. 1). Поэтому мы
усыновленный
размер источника 10 дюймов, что должно учитывать
выброс остальных сгустков на краю пучка. Это соответствует
к предположению, что все сгустки в Баре имеют одинаковые физические
характеристики.

Спектры метанола от двух сгустков очень похожи,
несмотря на то что
сгусток 3 смещен по скорости на 0,7 км с ^-1
относительно группы 1
(
км с ^-1
в группе 1,
км с ^-1
в комке 3). Спектры
характеризуется узкими линиями (1,2 км с ^-1 ),
и никакой эмиссии
обнаруживается на переходах с энергиями верхнего уровня больше, чем
85 К. Как
уже обсуждалось Leurini
и другие. (2006), в оригинале
скоростное разрешение наблюдений APEX (
км с ^-1 ),
линии основного состояния CH ₃ OH в сторону
группа 1
имеют двояковыпуклый профиль, вероятно, из-за разных комков
отобраны пучком.Поскольку в
данные IRAM (
км с ^-1 )
к тому же
положение, мы сглаживали APEX-спектры в сторону сгустка 1 до
тем же
разрешение скорости как данные IRAM. Нет двоякого профиля.
обнаруживается в направлении скопления 3. Однако, учитывая низкий
отношение сигнал шум
наблюдений APEX мы сгладили эти данные до разрешения
0,5 км с ^-1 . Главный
разница в спектрах метанола двух
глыбы находится в — A
линия 303.4 ГГц, что намного сильнее
в сгустке 3. Поскольку эта линия имеет энергию более низкого уровня
2,3 К, это говорит о том, что сгусток 3 холоднее, чем
комок 1.

В таблице 2,
мы сообщаем результаты наиболее подходящих моделей для обоих сгустков. Для
плотность столбца, общее значение столбца
дана плотность для двух состояний симметрии.
Высокая ценность
пространственная плотность говорит о том, что газ близок к тепловому равновесию,
что подтверждается результатами наших расчетов LVG, которые показывают, что большинство
линии частично субтепловые.Мы провели
анализ для получения
неопределенности кинетической температуры, плотности и плотности столба.
Ценности
уверенность
уровни каждого параметра приведены в таблице 2.

Все линии
хорошо подогнан под модель, за исключением
— E
переход. Поведение этого
линия остается неясной: в областях массивного звездообразования (Leurini et al. 2007)
в
— E есть
наблюдается с интенсивностью примерно вдвое меньшей, чем у
смесь — E
строк, как и ожидалось, так как
три перехода имеют очень похожие энергии.С другой стороны,
— E
переход в баре Ориона имеет ту же интенсивность, что и
— E
линии смешиваются и не подходят для наших моделей.

Для группы 3 интенсивности
основных государственных линий в
группа, и в
— А
линии на 303,4 ГГц занижены. В
— А
переход имеет очень низкую энергию, и ожидается, что он будет
более интенсивно в холодных регионах. Это говорит о том, что двухкомпонентная модель,
с участием
слой газа с более низкой температурой, может быть более подходящим
для группы 3.Однако сокращенный
для нашей модели 1,8, что все еще разумно для
упрощенный анализ.

Спектры для сгустков 1 и 3 очень
похожий. На рис. 2
поэтому мы представляем синтетические спектры для наиболее подходящих
Модель нанесена на наблюдаемые спектры только для сгустка 3.
Вторая особенность на рис. 2в — это
отождествляется с (4
) H ₂ CO
с нижней стороны
группа.

4
Фракционирование дейтерия в сгустках

Картирование излучения DCN (4-3) через Бар Ориона с помощью
Телескоп APEX показывает, что излучение DCN происходит от H ¹³ CN.
скопления, изображения Lis & Schilke
(2003).Общее распределение DCN в панели будет
объем предстоящей статьи (Parise et al. в стадии подготовки).
Здесь мы изучаем химию, действующую в сгустках, и поэтому
нацеливать выбранные переходы дейтерированных молекул в направлении
группа 1 и 3.

В следующих подразделах мы изучаем возбуждение DCN.
по направлению к обоим скоплениям, присутствует обнаружение DCO ⁺
и HDCO в сторону скопления 3, и оцените верхние пределы для
другие молекулы.

4.1 DCN
и H

¹³ CN возбуждение

Рисунок 3
(соответственно 4)
показывает спектры нескольких DCN (соответственно H ¹³ CN)
переходы в сторону сгустков с
IRAM 30 м и телескопы APEX.В следующих
подразделах, мы изучаем возбуждение этих двух молекул, используя ЛТР.
и методы LVG.

4.1.1 LTE
анализ

Хотя критические плотности DCN и H ¹³ CN
уровни достаточно высокие, несколько 10 ⁵ до нескольких 10 ⁶ см ^-3 ,
подразумевая, что DCN и уровень H ¹³ CN
популяции могут не быть в LTE, поучительно нарисовать ротационные
диаграммы для двух групп сгустков.Мы исправили наблюдаемую линию
интенсивности для эффектов разбавления пучка, принимая размер 7 дюймов для
группа 1 и 8 » для группы 3 (по данным Lis & Schilke 2003). В
полученные диаграммы вращения представлены на рис.
вращательные температуры и плотности столбцов указаны в
Таблица 4.

Таблица 3:
Результаты наблюдений.

Исходя из предположения, что линии оптически тонкие,
что подтверждается анализом сверхтонкой структуры (см.
Разд. 4.1.2),
отклонение от линейности на диаграммах вращения может быть вызвано
либо из-за очень разных размеров луча разных наблюдений,
или к эффектам, не относящимся к LTE. Первый эффект не устраняется полностью.
поправка на разбавление луча, поскольку источник может быть более протяженным
чем самый маленький луч.Это могло бы объяснить, в частности, почему
Переход DCN (3-2) (наблюдается в самом маленьком пучке) слабее, чем переход
другие переходы. Хотя комки очень плотные (5 10 ⁶ см ^-3 ),
критическая плотность различных уровней молекул такова
высокий, что уровни не заполняются в LTE. H ¹³ CN
кажется, даже дальше от LTE, чем DCN, что согласуется с
критическая плотность H ¹³ CN составляет около
в два раза выше, чем у DCN.Отход от LTE увеличивается с увеличением
возрастающая энергия верхнего уровня. Переход DCN (5-4) в
сгусток 1, в частности, субтепловой возбужден по сравнению с
три низкоэнергетических перехода. Однако эта линия смешана с
неопознанная линия, идущая от боковой полосы изображения (на
350,554 ГГц). Неопознанная линия смещена от
DCN (5-4) направляется к группе 3 из-за небольшой скорости
разница между двумя сгустками.

Квадрат на рис.
переход, когда предполагается, что весь поток исходит из DCN (5-4).Эта точка
все еще слишком низка по сравнению с тремя другими переходами. Это
кажется, что смешивание линии не может объяснить низкий
интенсивность излучения DCN (5-4), и что Дж = 5 уровень
Население субтепловое. После изучения сверхтонкой структуры
нижних вращательных переходов, мы моделируем линейное излучение с помощью
не-LTE метод.

4.1.2 Сверхтонкая структура

DCN и H ¹³ CN вращательные переходы имеют
сверхтонкая структура, вызванная взаимодействием электрических
квадрупольный момент ядра N ( I = 1)
с градиентом молекулярного поля.Это приводит к тому, что переходы становятся
разделен на несколько компонентов, уменьшая непрозрачность на линии
центр. Этот эффект наиболее важен для нижних переходов,
DCN (2-1) и H ¹³ CN (1-0).
По относительной интенсивности сверхтонких компонентов возможно
чтобы получить непрозрачность перехода. Это было сделано с помощью HFS
метод программы КЛАСС .
Этот метод соответствует спектру, предполагая, что такое же возбуждение
температура для каждого сверхтонкого компонента. Результаты подгонок
показано в таблице 5.

Общая непрозрачность DCN (2-1) оказалась низкой. Когда
непрозрачность достаточно жестко ограничена, так что
может быть
точно получена, температура возбуждения довольно низкая
(Таблица 5).
Однако следует отметить, что производные
ценность — это
нижний предел из-за разбавления луча.
Температура возбуждения обеспечивает нижний предел кинетической
температуры, так как населенность уровней не может быть термализована, потому что
высоких критических плотностей каждого перехода. То же самое верно для H ¹³ CN (1-0).Переход оптически тонкий в обоих положениях, и возбуждение
температуры также довольно низкие.

4.1.3 DCN
и H

¹³ CN плотности столбцов

Для определения плотности столбцов мы использовали стандартный код LVG. Сверхтонкий
структура нижних уровней явно не учитывается.
Однако, чтобы учесть уменьшенную непрозрачность, вызванную сверхтонким
расщепления, мы заменили вероятность ухода средневзвешенным значением
вероятности ухода сверхтонких компонентов:
.Для обоих изотопологов использовались коэффициенты столкновения, рассчитанные для
HCN-He от Wernli & Faure
(2009, в разработке). Эти коэффициенты столкновения были равномерно
масштабируется с коэффициентом 1,37 (корень квадратный из отношения приведенной массы
систем HCN-He на HCN-H ₂ ) на
приблизительный HCN-H ₂ столкновений. Этот
астрономы обычно предполагают, что это приближение справедливо для
HCN-pH ₂ столкновений, как пара-H ₂
имеет сферическую симметрию в состоянии J = 0.Теоретические расчеты показали, что точность этого
предположение, однако, ограничено, несоответствие индивидуальных ставок
с коэффициентом два для конкретных систем (H ₂ O-H ₂ / He,
Филлипс и др. 1996;
CO-H ₂ / He, Вернли
и другие. 2006; HC ₃ N-H ₂ / He,
Wernli et al. 2007;
SiS-H ₂ / He, Лик
и другие. 2008) или даже выше (NH ₃ -H ₂ / He,
Maret et al. 2009 г.).
Однако это единственное решение, если HCN-H ₂
частота столкновений недоступна.

Входные параметры для кода LVG:
,
Т , и /.
Сравнение смоделированных температур линий с наблюдениями дает еще один
параметр, коэффициент заполнения луча. О наблюдательных
стороны, мы хотим подобрать одновременно для каждой молекулы наблюдения
всех доступных переходов и непрозрачности, полученной методом hfs
для нижнего перехода. Таким образом, есть 5 наблюдаемых для DCN
и 4 для H ¹³ CN. Статистически
довольно бессмысленно пытаться соответствовать выборке из четырех / пяти наблюдений
с 4-параметрической моделью.Поэтому мы используем независимо определенные
информация о размере источника (Lis
& Schilke 2003), а плотность H ₂
как получено из наблюдений за метанолом (см. раздел 3.2), и
подходит только для температуры и DCN и H ¹³ CN
плотности столбцов.

Рисунок 6
показывает, в качестве примера,
анализ для подгонки моделей LVG для молекулы DCN к
комок 1.В
был рассчитан с использованием 4 переходов DCN, взвешенных по неопределенностям
включая погрешность калибровки 15% в интегрированном потоке, а также
как непрозрачность линии DCN (2-1), полученная в разд. 4.1.2.
Полученная кинетическая температура согласуется в пределах 3
диапазон неопределенности с диапазоном, полученным из анализа метанола. В
Плотность столбца DCN также очень хорошо согласуется с диаграммой вращения.
результат. 1
доверительный интервал для двух параметров показан в таблице 4. Мы проанализировали в
таким же образом выбросы DCN в сторону группы 3, а также H ¹³ CN
по направлению к обоим сгусткам.Все результаты показаны в таблице 4.

Таблица 4:
Результаты ротационных диаграмм и анализа LVG.

Таблица 5:
Результаты подгонки сверхтонкой структуры.

4.2 Низкая эмиссия DCO

⁺

DCO ⁺ (2-1), H ¹³ CO ⁺ (1-0),
и HCO ⁺ (1-0) наблюдались по отношению к двум
комки. Спектры представлены на рис. 7. По сравнению с H ¹³ CO ⁺ (1-0),
HCO ⁺ (1-0) оказался оптически тонким.В
наблюдаемые параметры перечислены в таблице 3. Обратите внимание, что в сторону
группа 3 ширина линии H ¹³ CO ⁺
и линии HCO ⁺ значительно больше, чем
Ширина линий HCN и DCN (определенная из сверхтонкой структуры
соответствовать). Ожидаемое тепловое расширение для H ¹³ CO ⁺
при 50 К составляет 0,27 км с ^-1 ,
и 0,47 км с ^-1 при
150 К температурная характеристика
промежуточный газ. Это означает, что HCO ⁺
и H ¹³ CO ⁺ также являются
присутствует в более теплом промежуточном газе, в соответствии с
интерферометрические исследования Янга
Сова и др.(2000) и Лис
& Schilke (2003), которые утверждали, что большая часть
выбросов H ¹³ CO ⁺ (1-0)
расширяется и, таким образом, фильтруется интерферометром.

С другой стороны, мы не ожидаем, что дейтерированные молекулы будут
вообще присутствует в горячем промежуточном газе в установившемся состоянии. В
тот факт, что основные изотопомеры, вероятно, отслеживают оба газовых
компонентов означает, что отношение D / H, полученное из наблюдений
следует рассматривать как нижний предел.

Мы оцениваем плотность колонн по направлению к сгусткам (предполагая, что
размеры 7 » и 8 » для группы 1 и 3 соответственно) для
различные температуры вращения, предполагая, что все выбросы происходят
от комков. Хотя DCO ⁺ и H ¹³ CO ⁺
плотность столбцов варьируется от двух до трех раз для
температурах от 20 до 70 К, коэффициент обилия меньше
зависит от погрешности температуры (менее чем в 1,5 раза,
см. Таблицу 6)

Таблица 6:
Ротационный анализ HCO ⁺ и изотопологов.Верхние пределы — 3.

Можем ли мы определить количество HCO ⁺
эмиссия происходит в сгустках? Hogerheijde
и другие. (1995) смоделированные многочастотные переходы
из нескольких молекул с двухфазным (сгусток + сгусток)
модели, и они пришли к выводу, что 10% плотности столбца
материал находится в комках. Затем мы можем оценить
совокупный вклад в H ¹³ CO ⁺
эмиссия. Поскольку в эмиссии, вероятно, преобладает
между скоплениями газа, мы оцениваем столбиковую плотность HCO ⁺
принимая температуру 150 К.Для
сгусток 3, затем находим плотность столбца H ¹³ CO ⁺
см ^-2 .
Если комок составляет 10% плотности колонки, тогда N (H ¹³ CO

см ^-2
в сгустке, что примерно в два-три раза ниже, чем у нас
по оценкам. Таким образом, мы можем недооценить DCO ⁺ / HCO ⁺ .
до трех раз.

4,3
Обнаружение HDCO

Для проверки возможности возникновения дейтерирования в сгустках
в химических процессах с участием CH ₂ D ⁺ ,
мы нацелены на HDCO, молекулу, синтезированную в газовой фазе через CH ₂ D ⁺
путем следующих реакций (Roueff et al.2007; Тернер 2001):

Обнаружен переход HDCO (2-1) в сторону сгустка 3.
(Рис. 8).
Линия имеет
10,4 км с ^-1 , согласованно
с другими линиями, обнаруженными в направлении этого скопления. Ширина линии
(1,2 км с ^-1 ) тоже аналогичный
к другим дейтерированным видам (DCN, DCO ⁺ ),
делает обнаружение HDCO достаточно безопасным.
Мы также обнаружили H ₂ ¹³ CO (2-1)
линия к той же позиции.

Мы вычислили столбцовую плотность двух молекул, используя
LTE-приближение.Плотность столбцов меняется в три раза.
в зависимости от предполагаемой температуры от 20 до 70 К.
Однако, поскольку две наблюдаемые линии имеют близкие энергии, HDCO / H ₂ ¹³ CO
соотношение менее чувствительно к температуре, изменяясь только в раз
1,2 во всем диапазоне температур, который находится в пределах полосы погрешности
определенного соотношения. В таблице 7 мы приводим
плотности колонок и отношение D / H для фиксированной температуры 35 K
(как следует из анализа CH ₃ OH
эмиссия).Мы снова предполагаем, что H ₂ ¹³ CO / H ₂ CO
= 70 (Уилсон, 1999).

Следует отметить, что H ₂ CO также
частичное отслеживание промежуточного газа (Leurini
и другие. 2006; Leurini et al. Отправлено). В
производное соотношение HDCO / H ₂ CO, указанное выше, таким образом, должно быть
считается нижним пределом (см. обсуждение в разделе 5.3).

4,4 верхний
пределы для других интересных дейтерированных молекул

Далее мы выводим верхние пределы дробного
обилие других дейтерированных молекул, которые не были обнаружены.В
обсуждение результатов оставлено на Sect. 5.

4.4.1 С

₂ D

C ₂ D — еще одна молекула, которая, как считается,
образуются в газовой фазе из CH ₂ D ⁺ .
Roueff et al. (2007)
предсказал отношение D / H для этой молекулы
,
и обилие
относительно H ₂ ,
в своей низкой металлической модели на
50 К.

Наблюдалась полоса J = 2-1.
в сторону скопления 3. Коррелятор VESPA на телескопе IRAM
показал, к сожалению, много платформера.Используя 1 МГц
банк фильтров, линии не обнаруживаются, среднеквадратичное значение составляет 8 мК (
масштаб) с разрешением
2,1 км с ^-1 .
При ширине линии 1,5 км с ^-1
(как было обнаружено в наблюдениях HCN и DCN), мы получаем верхний предел потока
перечислены в таблице 3.
Предполагая
35 K, это соответствует верхнему пределу C ₂ D
Плотность колонны см ^-2 ,
и верхний предел фракционного содержания
,
совместим с предсказанием Руэфа
и другие. (2007).

4.4.2 DNC

DNC синтезируется в газовой фазе, в основном, путем использования H ₂ D ⁺
ион, в отличие от DCN, который может быть синтезирован из CH ₂ D ⁺
(Руфф
и другие. 2007; Тернер 2001). Мы искали
2-1 переход этого вида, чтобы ограничить важность H ₂ D ⁺
химический состав в группе 3. Мы не обнаружили линию при среднеквадратичном
уровень шума 9 мК (
шкала) и
разрешение 0,31 км с ^-1 .Мы
получить верхний предел потока, указанный в таблице 3. Это соответствует
верхний предел см ^-3
для плотности колонки DNC (предполагая
K),
и верхний предел содержания относительно H ₂
из .
Предполагая, что линия HNC (4-3) оптически тонкая, мы находим, что
см ^-2 .
Это следует рассматривать как нижний предел, если HNC (4-3) не оптически
тонкий. Это означает верхний предел
DNC / HNC <1,410 ^-2 (3). Этот
верхний предел не обеспечивает таких жестких ограничений, как дейтерирование
соотношения, измеренные в HCN, потому что HNC более трех
на порядки меньше, чем HCN.Очень высокое соотношение HCN / HNC
в сгустке, насколько нам известно, является одним из наиболее наблюдаемых
так далеко.

4.4.3 CH

₂ DOH

Мы провели поиск монодейтерированного метанола, который, как полагают, отслеживает
испарение сильно дейтерированного льда (Parise et al. 2004,2006,2002).
Мы искали 2
вращающийся
полоса 89 ГГц, соответствующая низкоэнергетической
переходы. CH ₂ DOH не обнаружен ни по одному из
из двух комков. Среднеквадратичные уровни 4 мК в направлении группы 1
и 6 мК в сторону сгустка 3 (
масштабе) были достигнуты на
0.26 км с ^-1
разрешающая способность. Предполагая ширину линии 1,8
(соответственно 1,5) км с ^-1
для группы 1 (соответственно 3) мы выводим верхний предел
интегральная интенсивность, указанная в таблице 3. Это соответствует
верхний предел 1,9 10 ¹⁴ см ^-2
к плотности колонки CH ₂ DOH в
clump 3, т.е. верхний предел фракционного содержания
1,5 10 ^-9 .

4.4.4 HDO

Линия HDO на частоте 241 ГГц искалась в направлении
сгусток 3, но не обнаружен, при уровне шума 47 мК
(среднеквадратичное значение,
шкала) и разрешение 0.3 км с ^-1 .
Соответствующий верхний предел интегральной интенсивности линии, указанный в
Таблица 3
соответствует верхнему пределу 4,4 10 ¹³ см ^-2
для плотности колонки HDO, т.е. верхнего предела содержания
.

Таблица 7:
Сводная информация о плотности колонки, содержании и соотношении D / H в наблюдаемых
молекулы.

5 Обсуждение

Основными результатами этого исследования являются подтверждение многопереходной
наблюдения значительного фракционирования дейтерия в HCN, обнаруженные
Leurini et al.(2006),
а также обнаружение значительного фракционирования HDCO в плотных
комки в PDR стержня Ориона, которые слишком теплые для дейтерирования
поддерживаться H ₂ D ⁺
предшественник. Далее мы рассмотрим возможные объяснения
это высокое дейтерирование: продукты испаряются изо льда, окружающего пыль
зерна или газофазные продукты. Это исследование также может помочь нам
понять химию, действующую в PDR.

5.1 Зерно
испарение?

Одним из возможных источников высокодейтерированных молекул является испарение
льда, окружающего пылинки.Высокодейтерированный метанол,
формальдегид и вода наблюдаются в горячих стержнях (например, Jacq et al.
1988; Comito
и другие. 2003) и горячего кориноса (Parise et al. 2004,2005,2006,2002),
и считаются остатками холодной предзвездной фазы.

В частности, считается, что метанол образуется в основном из пыли.
зерен, так как пути получения этой молекулы в газовой фазе
неэффективно. То же самое можно сказать и о воде, основной составляющей
льда, окружающего пылинки. Дейтерированные изотопологи этих
молекулы могут, таким образом, отслеживать химические процессы на поверхности, которые усиливают
содержание дейтерия в этих разновидностях, потому что аккрецирующий атомный D / H
соотношение намного выше, чем у элементарного D / H (10 ^-5 ).Атомная аккреция на пылинки и поверхностные реакции происходят в
в холодных средах, т. е. в условиях, которые также способствуют высокой атомной
Д / Н. Хотя характеристики тепловой истории, испытанной
газ в баре Орион в прошлом остается неясным (
сгустки остатков плотных сгустков холодного молекулярного облака,
которые все еще защищены от излучения PDR?), возможно,
что внутри сгустков мы наблюдаем испарение льда,
формируется во время фазы холодного молекулярного облака.В этом случае мы бы
ожидайте, что состав льдов будет сравним с
испаряется в горячем корино, т.е. с высокими отношениями CH ₂ DOH / CH ₃ OH.

Температура зерен должна точно соответствовать температуре газа.
температура (обычно <50 K) в сгустках из-за высокая плотность скоплений (Крюгель И Уолмсли 1984). Хотя эта температура высока достаточно, чтобы сублимировать льды CO ( K), он недостаточно высок, чтобы сублимировать полярные льды с преобладанием H ₂ O
(
К).Ожидается, что чистые льды HCN будут сублимированы в условиях ISM на
температуры 65 К
(экстраполяция температур сублимации комет из Прильника 2006). Однако HCN — это
только незначительный компонент льда в объектах, в которых он был
обнаружено (<3% воды в W33A, 0,25% воды в Hale Bopp, Ehrenfreund & Charnley 2000). Таким образом, он будет вести себя как небольшая примесь водяного льда, и его при сублимации будет преобладать сублимация H ₂ O.
Таким образом, маловероятно, что испарение играет важную роль в
теплые комочки, за исключением, может быть, поверхностей комочков.

Низкое относительное содержание метанола (
)
по сравнению с его обилием в горячем корино (10 ^-7 , Maret et al. 2005) может быть
еще один признак того, что термическое испарение не является
доминирующий химический процесс, но, скорее, химия газовой фазы является
наиболее важный механизм, ответственный за усиление дейтерирования
уровни. Отметим, что модели химического состава зерна, в том числе нетермические
десорбции метанола достаточно, чтобы объяснить эти относительно низкие
обилие метанола (Гаррод
и другие.2007). Конечно, также возможно, что
испаренные льды фотодиссоциируют в PDR, и этот эффект
будут изучены более подробно в следующей статье (Parise
и другие. в стадии подготовки). Здесь мы сосредоточимся на альтернативном объяснении,
предполагая, что газофазные реакции являются более преобладающими.

5,2
Газофазная химия?

Низкая температура сгустков по отношению к сублимации
температура водяного льда предполагает, что термическое испарение льда не
играют в сгустках преобладающую роль.В то же время зерно
температура (которая при таких высоких плотностях должна соответствовать наблюдаемой
температура газа) слишком высока, чтобы CO мог эффективно прилипать к пыли
зерна, препятствуя эффективному химическому составу зерна. Настоящее
Таким образом, в химии, вероятно, преобладают газофазные процессы, и
сгустки могут быть в этом смысле остатками молекулярного облака, имеющего
был нагрет до температур выше, чем для типичных молекулярных
облака из-за их расположения за фронтом фотоионизации.Модель CH ₃ OH
численность, в частности, аналогична измеренной по направлению к ТМС-1.
темное облако (3 10 ^-9 ,
Smith et al. 2004),
и эта молекула кажется пережитком химии зерна, происходящей
в более холодную облачную эпоху с последующей нетепловой десорбцией
процессы (Гаррод и др. 2007).
Эта возможность может быть дополнительно проверена, наблюдая соотношение D / H в
метанол. Образование метанола во время фазы холодного молекулярного облака.
ожидается, приведет к высокому уровню CH ₂ DOH / CH ₃ OH
соотношения, измеренные e.g., в дозвездных ядрах (от 5% до 30% Bacmann et al. 2007).
К сожалению, верхний предел, который мы получаем здесь (CH ₂ DOH / CH ₃ OH

, для других молекул, которые также могут образовываться в газовой фазе,
газофазные процессы, вероятно, будут преобладать. Чтобы проверить
гипотеза о том, что газовая химия является доминирующим процессом в
сгустков, в оставшейся части обсуждения мы сравниваем наблюдаемые содержания
и отношения D / H к результатам чистой стационарной газовой модели.
В частности, нас интересует, насколько высокое соотношение DCN / HCN, низкое
Соотношение DCO ⁺ / HCO ⁺ и
обнаружение HDCO можно объяснить в рамках простого
стационарная модель.

5.3 Сравнение с газофазной моделью

Далее мы сравниваем наблюдаемое фракционирование и относительное
содержание молекул предсказаниям чистой газовой модели,
на основе обновленной версии химической модели, описанной Roueff et al. (2007).
В новой модели учтены новые коэффициенты ветвления N ₂ H ⁺
диссоциативная рекомбинация (Молек
и другие.2007) и вычисляет предэкспоненциальную
факторы обратных реакций, участвующих в дейтерии
фракционирование CH ₃ ⁺
с соответствующими факторами, участвующими в трансляционном разделении
функции. Кроме того, мы включили коэффициенты ветвления
электронная рекомбинация HCO ⁺ от Амано (1990), где канал
по отношению к CO оказывается преобладающим. Радиационная ассоциация
реакции CH ₃ ⁺ и
дейтерированные заменители с H ₂ были получены
из теоретических предсказаний Бахуса-Монтабонеля
и другие.(2000), которые предоставляют ценности для различных
температуры.

Экзотермичность CH ₃ ⁺
+ Реакция HD и последующие стадии дейтерирования не очень хорошие
сдерживается. Эти экзотермичности были получены экспериментально Smith et al. (1982).
Однако теоретические оценки от нулевых энергий приводят к
более высокие барьеры. Это позволяет сохранить дейтерирование.
эффективен при еще более высоких температурах (до 70 К). в
Далее мы сравниваем наши наблюдения с двумя моделями, рассчитанными
используя экспериментальные значения Смита
и другие.(1982, <) 1011 #> saa
модель № и экзотермичности, вычисленные теоретически из нулевой точки.
энергии (модель theo ). Соответствующие
Предполагаемые в моделях экзотермичности перечислены в Таблице 8.

Таблица 8:
Экзотермичность, используемая в двух различных химических моделях.

Рисунок 9
показывает наблюдаемые отношения к группе 1 и 3 соответственно,
а также предсказанные соотношения химических моделей.Твердый
кривые соответствуют модели saa , штриховые
кривые к theo
модель. Две кривые для каждого
модели соответствуют плотности
и 10 ⁷ см ^-3 (дюйм
порядок увеличения отношения D / H). Серая заливка ограничивает
наблюдаемые значения (1)
или их верхние пределы (3),
и температурный диапазон (3)
получено из анализа CH ₃ OH. Мы вычислили
модельные прогнозы для двух разных наборов содержаний элементов
использованный в Roueff et al.(2007).
Обилие элементов « теплого ядра » типично для
неизрасходованный газ, в то время как случай с низким содержанием металла, как показано, приводит к
наиболее близкое согласие с наблюдениями за плотными молекулярными облаками (Graedel et al. 1982),
включает умеренное истощение C, N и O и сильное истощение S
и Fe.

Все модели показывают уменьшение фракционирования с увеличением
температура.
В случае комка 1 (рис.9)
DCO ⁺ не был обнаружен, поэтому у нас есть только
верхний предел наблюдаемого DCO ⁺ / HCO ⁺
соотношение.Наблюдаемое соотношение DCN / HCN согласуется с моделью
прогноз для температуры сгустка 45 K, для saa
модель с низкометаллическими содержаниями элементов. Модель theo
модель имеет тенденцию переоценивать соотношение DCN / HCN, требуя температуры
> 70 K, чтобы воспроизвести наблюдаемое соотношение, которое все еще
согласован, но находится на верхнем пределе диапазона неопределенности
температура определяется из наблюдений за метанолом. Обе модели с
Содержание элементов теплого ядра также качественно воспроизводит DCN / HCN
для разумного диапазона температур.Верхний предел для DCO ⁺ / HCO ⁺
соотношение является для этого сгустка очень жестким ограничением. В зависимости от
модель, это означает, что T > 33 K
или T > 40 K, что соответствует
с температурами, заданными соотношением DCN / HCN.

В случае группы 3 (рис. 9),
как DCO ⁺ / HCO ⁺ , так и HDCO / H ₂ CO
соотношения были измерены. Полученные коэффициенты фракционирования были оценены
предполагая, что основной изотополог только отслеживает сгусток.Тем не мение,
есть некоторые свидетельства того, что H ₂ CO и HCO ⁺
также присутствуют в промежуточной среде. Кейс для HCO ⁺
обсуждалось в разд. 4.2,
где мы утверждали, что, возможно, недооценили DCO ⁺ / HCO ⁺
соотношение до трех раз. H ₂ CO был
Показано, что в скоплениях их примерно столько же, сколько в
промежуточный газ Leurini et al. (отправлено), кто
рассчитать столбцовую плотность H ₂ CO между
а также
см ^-3
в промежуточном газе и (2.8-5,4
см ^-3
к группе 1, что в три раза меньше, чем
наша оценка из H ₂ ¹³ CO
в сторону скопления 3. Таким образом, мы можем переоценить H ₂ CO
обилие в группе 3 в два-три раза.

Как следствие, полученные нами соотношения должны
считается нижним пределом истинных соотношений в сгустках
(представлен восходящими стрелками на рис. 9).
Отметим, что это не относится к соотношению DCN / HCN, поскольку H ¹³ CN
было показано, что они отслеживают только скопления (Лис
& Schilke 2003).В случае группы 3
Соотношение DCN / HCN предполагает температуру 45 K (низкометаллическая
элементарного содержания) или 20-50 К (теплые условия активной зоны). Оба
DCO ⁺ / HCO ⁺ и HDCO / H ₂ CO
нижние пределы в принципе соответствуют модели. Однако в
корпус малометаллической модели saa , для
температура 45 K, для согласования с моделью потребуется
что мы увеличиваем содержание H ₂ CO в
сгусток в шесть раз, что не похоже на
исследование Leurini et al.(Отправлено). Для этого комка,
более близкое качественное совпадение с моделями с теплой сердцевиной.
элементные условия. Также поучительно посмотреть, не превышают ли верхние пределы
для других дейтерированных молекул (C ₂ D, DNC, HDO)
согласуются с моделями (рис. 10).
В случае HDO и C ₂ D, где у нас нет
наблюдения за основным изотопологом, мы сравниваем численность
непосредственно с прогнозами модели. Модель C ₂ D
верхние пределы не предусматривают жестких ограничений — два порядка
потребуется увеличение чувствительности для обеспечения
существенные ограничения.Верхние пределы DNC / HNC указывают на T
> 30 К. Но молекула, для которой наиболее плотно
ограничение может быть получено
безусловно, HDO, отсутствие обнаружения которого согласуется с моделями
только для T >
40-50 К. То, что численность HDO кажется стабильной и
даже скорее на нижней стороне прогнозов модели, безусловно,
хороший намек на то, что термическое испарение не играет роли
доминирующая роль в закачке молекул воды в газовую фазу.

Как вывод из этого сравнения, мы находим хорошие качественные
согласие между наблюдениями и чистой стационарной газовой фазой
модели.Хотя это сравнение явно ограничено, потому что
физическая структура (градиент температуры и плотности)
комок не принимается во внимание, и потому что химия
рассчитанный только в установившемся режиме, он показывает, что сценарий теплого газа
химия фазового дейтерия является жизнеспособным для объяснения высокого дейтерирования
соотношения, наблюдаемые в DCN по отношению к скоплениям бара Ориона.

Сравнение с моделями, к сожалению, ограничено нашими
плохое управление температурой комка. Хорошие исследования
температуры обычно являются инверсионными линиями NH ₃
молекула.NH ₃ был нанесен на карту в
Бар Орион от Батрлы
& Wilson (2003) с телескопом с одной тарелкой.
Хотя они обнаруживают, что выбросы NH ₃ происходят
в основном из тех же регионов, что и выбросы HCN, они считают, что
кинетические температуры ( T > 100 K) и
утверждают, что аммиак находится в поверхностных слоях сгустков,
где испаряется ледяная мантия вокруг пылинок. Отслеживаемая температура
таким образом, довольно типичен для промежуточного газа, и NH ₃
Следовательно, это не лучший способ измерения температуры сгустка.Глубже
наблюдения нескольких линий CH ₃ OH,
включая высокие переходы J могут позволить нам
более жестко сдерживайте температуру.

Со стороны модели более детальная обработка с учетом
фотодиссоциация аккаунта в PDR — следующий шаг, который нужно сделать.

6
Выводы

Мы представили наблюдения дейтерированных молекул в направлении двух
плотные сгустки в области фотодиссоциации бара Ориона. Эти
наблюдения были призваны подтвердить и понять происхождение
Излучение DCN впервые обнаружено в этой области Leurini
и другие.(2006). Мы подтвердили наблюдение
четыре перехода DCN детектирования этой молекулы в сторону одного
сгусток, и обнаружил его по направлению ко второму сгустку
Бар Орион. Мы также обнаружили DCO ⁺ и
HDCO к этому второму скоплению и обеспечил верхние пределы для
изобилие других соответствующих дейтерированных молекул.
Наблюдения за этими несколькими видами, образованными в результате химии
индуцируется либо H ₂ D ⁺ , либо
CH ₂ D ⁺ , находим доказательства
основана на чистой газофазной модели химии, что главный ион, ответственный за
для переноса дейтронов в баре Ориона — CH ₂ D ⁺ ,
в отличие от ранее наблюдавшихся случаев более холодных регионов или горячих ядер
где H ₂ D ⁺ было основным
актор (в случае горячих ядер считается, что фракционирование дейтерия
быть окаменелостью холодной химии на более ранней стадии холодной эволюции,
сохранились в ледяной мантии).Лучезарно теплые условия в
Таким образом, скопления Бар Ориона позволили нам провести экспериментальные испытания
химические модели в другом диапазоне температур, чем большинство предыдущих
исследования по фракционированию дейтерия. Более изысканный
понимание химии на работе в баре Орион будет
требуется более детальное химическое моделирование, объединение моделей PDR с
газовые химические сети.

Благодарности

Мы очень благодарны сотрудникам APEX, в частности
П. Бергман и А. Лундгрен за исполнение партии APEX.
здесь представлены наблюдения.Б.П. благодарит М. Вернли за предоставление
Частота столкновений HCN-He перед публикацией и для разъяснения
обсуждения. Б.П. благодарит за плодотворные обсуждения с A.G.G.M.
Тиленс и Р. Гаррод, а также полезные комментарии к статистике из
Эдвард Поулхэмптон и Дидье Пелат. Работа финансировалась
Стипендия Александра фон Гумбольдта и немецкой Deutsche
Forschungsgemeinschaft, DFG Номер проекта Эмми Нётер
PA1692 / 1-1. D.C. Lis поддерживается Национальной наукой США.
Foundation, присудить AST-0540882 Субмиллиметровой обсерватории Калифорнийского технологического института.

Список литературы

• Amano, T. 1990, J. Ch. Ph., 92, 6492 [НАСА ADS] [CrossRef]
• Асвани О., Шлеммер С. и Герлих Д. 2004, ApJ, 617,
  685 [НАСА] [CrossRef]

• Bacchus-Montabonel, M., Talbi, D., & Persico, M. 2000, J.
  Phys. B, 33, 955 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Bacmann, A., Lefloch, B., Parise, B., Ceccarelli, C., &
  Стейнакер, Дж. 2007, в Молекулы в космосе и лаборатории

• Батрла, В., & Уилсон, Т. Л. 2003, A&A, 408, 231 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]
• Казелли, П., ван дер Так, Ф. Ф. С., Чеккарелли, К.,
  И Бакманн, A. 2003, A&A, 403, L37 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Caselli, P., Vastel, C., Ceccarelli, C., et al. 2008 г.,
  A&A, 492, 703 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Comito, C., Schilke, P., Gérin, M., et al. 2003 г.,
  A&A, 402, 635 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Эренфройнд, П., И Чарнли, С. Б. 2000, ARA & A,
  38, 427 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Flower, D. R., Pineau des Forêts, G., & Walmsley,
  С. М. 2004, A&A, 427, 887 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Гаррод, Р. Т., Вакелам, В., & Хербст, Э. 2007,
  A&A, 467, 1103 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Герлих Д., Хербст Э. и Руфф Э. 2002 г.,
  Планета. Space Sci., 50, 1275 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Graedel, T.Э., Лангер, В. Д. и Фреркинг,
  М. А. 1982, ApJS, 48, 321 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Гюстен, Р., Найман, Л. А., Шильке, П.,
  и другие. 2006, A&A, 454, L13 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Хатчелл, Дж., Миллар, Т. Дж., И Роджерс, С. Д.
  1998, A&A, 332, 695 [НАСА ADS]

• Хербст, Э., Адамс, Н. Г., Смит, Д., и Дефрис,
  Д. Дж. 1987, ApJ, 312, 351 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Хогерхейде, М. Р., Янсен, Д.J. & van
  Дишек, Э. Ф. 1995, A&A, 294, 792 [НАСА ADS]

• Huntress, W. T. 1977, ApJS, 33, 495 [НАСА ADS] [CrossRef]
• Jacq, T., Henkel, C., Walmsley, C.M., Jewell, P.R.,
  И Бодри, A. 1988, A&A, 199, L5 [НАСА ADS]

• Янсен, Д. Дж., Спаанс, М., Хогерхейде, М. Р., &
  ван Дишек, Э. Ф. 1995, A&A, 303, 541 [НАСА ADS]

• Кляйн Б., Филипп С. Д., Кремер И. и др.
  2006, A&A, 454, L29 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Крюгель, Э., И Уолмсли, К. М. 1984, A&A, 130, 5 [НАСА ADS]
• Leurini, S., Schilke, P., Menten, K. M., et al. 2004 г.,
  A&A, 422, 573 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Leurini, S., Rolffs, R., Thorwirth, S., et al. 2006,
  A&A, 454, L47 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Leurini, S., Schilke, P., Wyrowski, F., & Menten,
  К. М. 2007, A&A, 466, 215 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Леурини, С., Париз, Б., Шильке, П., Пети, Дж., И Рольфс,
  Р. 2009, A&A, subm.

• Лински Дж. Л. 2003, Space Sci. Ред., 106, 49 [НАСА ADS] [CrossRef]
• Lique, F., Toboa, R., Kos, J., et al. 2008 г.,
  A&A, 478, 567 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Лис, Д. К. и Шилке, П. 2003, ApJ, 597, L145 [НАСА ADS] [CrossRef]
• Лис, Д. К., Руфф, Э., Жерен, М. и др. 2002 г.,
  ApJ, 571, L55 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Марет, С., Чеккарелли, К., Тиленс, А. Г. Г. М.,
  и другие. 2005, A&A, 442, 527 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Марет С., Фор А., Шифони Э. и Визенфельд Л. 2009,
  Электронные отпечатки ArXiv

• Ментен, К. М., Рид, М. Дж., Форбрих, Дж., &
  Брунталер, А. 2007, A&A, 474, 515 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Молек, К., Маклейн, Дж., Потеря, В., и Адамс, Н. Г.
  2007, J. Phys. Chem. A, 111, 6760 [CrossRef]

• Мюллер, Х.С. П., Торвирт С., Рот,
  Д. А. и Винньюиссер, Г. 2001, A&A, 370, L49 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Мюллер, Х.С.П., Шлёдер, Ф., Штуцки,
  J., & Winnewisser, G. 2005, J. Mol. Struct., 742, 215 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Ossenkopf, V. & Henning, T. 1994, A&A, 291, 943 [NASA ADS]
• Pagani, L., Vastel, C., Hugo, E., et al. 2009, A&A,
  494, 623 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Париз, Б., Чеккарелли, К., Тиленс,
  А.Г.Г.М. и др. 2002, A&A, 393, L49 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Parise, B., Castets, A., Herbst, E., et al. 2004, A&A,
  416, 159 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Parise, B., Caux, E., Castets, A., et al. 2005, A&A,
  431, 547 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Parise, B., Ceccarelli, C., Tielens,
  А.Г.Г.М. и др. 2006, A&A, 453, 949 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Пети, Дж., Гойкоэчеа, Дж. Р., Хили-Блант, П., Герин, М.,
  И Тейсьер, Д. 2007, A&A, 464, L41 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Филипс Т. Р., Малуэндес С. и Грин С. 1996 г.,
  ApJS, 107, 467 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Pottage, J. T., Flower, D. R., & Davis,
  S. L. 2002, J. Phys. B Атом. Мол. Phys., 35, 2541 [NASA ADS] [CrossRef]

• Pottage, J. T., Flower, D. R., & Davis,
  S. L. 2004, J. Phys. B Атом. Мол. Phys., 37, 165 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Прильник, Д.2006, в Asteroids, Comets, Meteors, ed.
  Л. Даниэла, М. Сильвио Ферраз и Ф. Дж. Анхель, МАС
  Симп., 229, 153

• Risacher, C., Vassilev, V., Monje, R., et al. 2006,
  A&A, 454, L17 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Робертс, Х., Хербст, Э. и Миллар, Т. Дж. 2003, ApJ,
  591, L41 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Roueff, E., Parise, B., & Herbst, E. 2007, A&A, 464,
  245 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Шильке П., Уолмсли, К. М., Пино-де-Форе, Г.,
  и другие. 1992, A&A, 256, 595 [НАСА ADS]

• Schilke, P., Pineau des Forêts, G., Walmsley, C. M.,
  И Мартин-Пинтадо, Дж. 2001, A&A, 372, 291 [НАСА ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Смит Д., Адамс Н. Г. и Алдж Э. 1982 г.,
  J. Chem. Phys., 77, 1261 [NASA ADS] [CrossRef]

• Смит, И. В. М., Хербст, Э., и Чанг, К. 2004 г.,
  MNRAS, 350, 323 [НАСА ADS] [CrossRef]

• Тернер Б.E. 2001, ApJS, 136, 579 [НАСА ADS] [CrossRef]
• ван дер Так, Ф. Ф. С., Шильке П., Мюллер,
  Х. С. П. и др. 2002, A&A, 388, L53 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Walmsley, C. M., Flower, D. R., & Pineau des
  Forêts, G. 2004, A&A, 418, 1035 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Вернли, М., и Форе, А. 2009, MNRAS, в стадии подготовки
• Wernli, M., Valiron, P., Faure, A., et al. 2006, A&A,
  446, 367 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Вернли, М., Визенфельд, Л., Фор, А., и Валирон, П. 2007,
  A&A, 464, 1147 [NASA ADS] [EDP Sciences] [CrossRef]

• Уилсон, Т. Л. 1999, Отчеты о прогрессе в физике, 62,
  143 [НАСА] [CrossRef]

• Xu, L.-H., & Lovas, F. L. 1997, J. Phys. Chem. Ref.
  Данные, 26, 17 [НАСА ADS]

• Молодая Сова, Р. К., Мейкснер, М. М., Вулфайр, М.,
  Тиленс, А.Г.М., и Таубер, Дж. 2000, ApJ,
  540, 886 [НАСА ADS] [CrossRef]

Сноски

…2

По данным наблюдений на 30-метровом телескопе IRAM на
Пико Велета (Испания) и эксперимент Atacama Pathfinder (APEX)
телескоп. IRAM финансируется INSU / CNRS (Франция), MPG (Германия)
и IGN (Испания). APEX — это сотрудничество между
Max-Planck-Institut für Radioastronomie, Европейский Южный
Обсерватория и Космическая обсерватория Онсала.

… 241 ГГц

См. Http://www.iram.es/IRAMES/telescope/telescopeSummary/telescope_summary.html.

… программное

Пакет GILDAS, http://www.iram.fr/IRAMFR/GILDAS/

Все таблицы

Таблица 1:
Резюме наблюдений.

Таблица 2:
Результаты наилучшего соответствия модели на основе анализа CH ₃ OH
к двум группам.

Таблица 3:
Результаты наблюдений.

Таблица 4:
Результаты ротационных диаграмм и анализа LVG.

Таблица 5:
Результаты подгонки сверхтонкой структуры.

Таблица 6:
Ротационный анализ HCO ⁺ и изотопологов.
Верхние пределы — 3.

Таблица 7:
Сводная информация о плотности колонки, содержании и соотношении D / H в наблюдаемых
молекулы.

Таблица 8:
Экзотермичность, используемая в двух различных химических моделях.

Все рисунки